Что касается наших результатов ПЭМ (см. SI для более подробной информации), естественно возникает вопрос, что именно вызвало увеличенное растяжение и фрагментацию наностержней BZO в пленке мкм по сравнению с n-пленкой.Известно, что тенденция BZO к образованию длинных вертикальных наностолбиков увеличивается по мере того, как элементарная ячейка YBCO растягивается вдоль оси c , поскольку больший параметр решетки пленки YBCO c будет лучше соответствовать ненастроенному BZO (где a = b = c = 4,193 нм, для сравнения с 1/3 параметра YBCO c ) ²¹ . Как показано в SI, ось c легированной пленки μ действительно немного меньше, чем ось легированной n-пленки.Кроме того, n-пленка могла обеспечить лучшие локальные условия для развития когерентных границ раздела BZO – YBCO за счет улучшенной диффузии кислорода через большее количество границ зерен и других дефектов, связанных с краями островков роста ²² . Повышенная фрагментация наностержней мкм пленки , вероятно, связана с аналогичным происхождением, но также может быть усугублена более низкой локальной доступностью BZO во время процесса роста. Как будет показано позже в разделе, посвященном механизму роста, мы предполагаем, что относительно большие кластеры кристаллического материала переносятся как таковые на пленку во время осаждения n-YBCO, тогда как μ -YBCO по существу разрушается в атомном масштабе, также распространяя BZO. компоненты вокруг более равномерно и в меньших единицах.

Спектроскопия аннигиляции позитронов с переменной энергией (VEPAS) используется для определения типа и концентрации дефектов в пленках n-YBCO и мкм -YBCO. Доля низкого импульса электронов, S (валентные электроны) как функция энергии имплантации позитронов, E , показанная на фиг. 2, прямо пропорциональна концентрации дефектов и / или размеру дефектов. S и W безразмерны и представляют собой лишь отношение определенной доли аннигиляционного спектра (гауссовский; S — в середине, W — на хвостах спектра), нормированного на общее число аннигиляций. События.Хорошо видно, что образец μ -YBCO демонстрирует большую концентрацию вакансионно-подобных дефектов, таких как моновакансии или би-вакансии ²³ . График S — W (правая панель) показывает линейную зависимость для большинства точек данных, которая предполагает один и тот же тип дефекта по толщине пленки для обоих образцов, и поэтому ожидаются только вариации в концентрации дефектов. Помимо этого, подповерхностная область, где для образца n-YBCO может быть проведена линия с несколько другим наклоном, возможно, указывает на другой тип дефекта.Кроме того, более низкая концентрация дефектов в нанокристаллических пленках подтверждается большей длиной диффузии позитронов, L ₊ , которая обратно пропорциональна концентрации дефектов. Для анализа L ₊ был использован код VEPFIT ²⁴ , который позволяет подобрать кривые S ( E ) для многослойных систем и получить толщину L ₊ и специфические S параметры для каждого уровня в стеке.Как следует из анализа VEPFIT кривой S ( E ), разница в L ₊ близка к коэффициенту 2, что означает, что пленки μ -YBCO имеют примерно в два раза больше дефектов. по сравнению с их аналогами n-YBCO.

Доля низкого импульса электронов, S , как функция энергии имплантации позитрона, E (левая панель) и S в зависимости от доли большого импульса электронов, W (правая панель).Планки погрешностей примерно того же размера, что и символы. Кривые S ( E ) были подогнаны с использованием кода VEPFIT, и полученная таким образом длина диффузии позитронов, L ₊ , дается для образцов μ -YBCO и n-YBCO.

Поскольку размер кристаллитов для обоих типов пленок намного больше, чем L ₊ , позитроны аннигилируют в основном в дефектах, расположенных внутри кристаллов, а не на границах зерен (или границах двойников).Позитроны не могут достичь границ зерен, а захватываются близлежащими дефектами почти после их имплантации. Следовательно, имеет место общий локализованный захват, и, скорее всего, позитроны предпочтительно аннигилируют с дефектами открытого объема, такими как дислокационные петли и дефекты типа вакансий. Кроме того, распределение дефектов кажется постоянным по толщине пленки, что отражается наличием плато в S ( E ) для 2 кэВ < E <6 кэВ.

Сверхпроводимость, зависящая от направления

Перед изучением свойств J _c ( θ ) при низкой температуре, удельное сопротивление в нормальном состоянии было измерено при 300 K, что дало ρ = 192, 175, 166 и 151 мкм. Ом · см для μ -YBCO + BZO, μ -YBCO, n-YBCO + BZO и n-YBCO соответственно. Это согласуется с увеличением количества дефектов вакансионного типа, наблюдаемых с помощью VEPAS в пленках, выращенных из микрокристаллических мишеней, а также с пониженными значениями T _c , полученными также магнитным способом для пленок, легированных BZO.

В наших результатах J _c ( θ ) ± 90 ° обозначает направление ab -плоскостей YBCO, тогда как 0 ° — ось c YBCO. Сравнение J _c ( θ ) нелегированных пленок n-YBCO и нелегированных пленок μ -YBCO (рис. 3a, b) показывает, что кривая n-YBCO гораздо более пологая и имеет острый пик. у B || ab -направление, тогда как пленка μ -YBCO явно имеет более широкие пики ab .Эта изотропная угловая зависимость Дж _c в n-YBCO еще более выражена в магнитных полях ниже 4 Т. Если смотреть на абсолютные значения Дж _c , мы можем видеть, что, как наблюдали в магнитных измерениях в В направлении c нелегированный n-YBCO имеет более высокие значения J _c во всем угловом диапазоне и во всех магнитных полях до 8 Т по сравнению с нелегированными пленками μ -YBCO. Это согласуется со структурными результатами, в которых меньший размер островков приводит к большему количеству релаксирующих деформаций структурных дефектов в n-YBCO.Кроме того, ранее мы наблюдали, что размер двойниковых доменов меньше в пленках n-YBCO, что снова означает наличие большего количества двойниковых границ вдоль YBCO c — оси ²⁵ . Это увеличенное количество дефектов решетки в пленке n-YBCO согласуется с небольшим пиком c около 0 ° (рис. 3a), который полностью отсутствует в пленке μ -YBCO. Как объяснено на примере модели ^26,27 вихревого пути, в пленке μ -YBCO, где возникает большое количество коротких дефектов упаковки, вихри имеют возможность закрепляться на более коротком расстоянии в направлении c , чем стандартное отклонение расстояния разноса вихрей ab в соответствии с отсутствием пика на оси c .

Угловые зависимости J _c , измеренные при 40 K и различных магнитных полях для пленок, осажденных из нелегированных нанокристаллов ( a ) и микрокристаллов ( b ), а также из легированных BZO нанокристаллов. и микрокристаллические мишени ( c ) и ( d ) соответственно.

В пленках YBCO, легированных BZO, показанных на рис. 3c, d, абсолютное значение J _c выше, а общая анизотропия меньше в пленке μ -YBCO + BZO, измеренной в полях B ≤ 2 Тл, тогда как сильный пик оси c n-YBCO + BZO начинает доминировать при B > 2 T, также производя более высокие значения J _c во всем угловом диапазоне.В пленке μ -YBCO + BZO можно наблюдать относительно слабый пик c по оси в 1 Тл, но пик c более выражен в диапазоне 2 Т ≤ B ≤ 6 Тл, почти снова исчезает в поле 8 Тл. По сравнению с пленкой n-YBCO + BZO, пик μ -YBCO + BZO вдоль плоскости ab является относительно широким и увеличивается с увеличением магнитного поля. Этот эффективный пиннинг вдоль плоскости ab приводит к ослаблению пиннинга по оси c , поскольку большое количество центров пиннинга в плоскости, таких как дефекты упаковки, фиксируют вихри, особенно в сильных магнитных полях.Подобные особенности на кривой J _c ( θ ) ранее наблюдались в пленках YBCO, легированных BZO, выращенных при чрезвычайно высоких температурах, что приводило к укорочению наноколонн BZO и увеличению количества дефектов упаковки, параллельных ab — самолет ²⁸ . Ослабление пика оси c , а также широкого пика ab в пленке μ -YBCO + BZO можно объяснить с помощью модели вихревого пути с точки зрения угла захвата спейсера Cu – O. слои или дефекты упаковки ²⁶ .В пленке n-YBCO + BZO пик ab сначала формирует провал, который превращается в острый пик при увеличении магнитного поля выше 6 Тл.

Из-за более важных взаимодействий вихря с вихрем в сильных магнитных полях, постоянно увеличивающееся количество вихрей начинает закрепляться вдоль отдельных наностержней BZO, поскольку длинные боковые шаги вдоль плоскости ab запрещены. ²⁶ . Таким образом, можно сделать вывод, что полевую зависимость Дж _c ( θ ) в обеих пленках YBCO, легированных BZO, можно объяснить с помощью модели вихревого пути, в которой, как подтверждено ПЭМ, помимо сетки наноколонок BZO, явно различный естественный ландшафт пиннинга вихрей встречается в n-YBCO + BZO и μ, -YBCO + BZO.

Механизм роста на основе целевого размера зерна

У нас есть большое разнообразие параметров, таких как плотность энергии лазера и расстояние от подложки до мишени в процессе PLD, которые необходимо оптимизировать. Предыдущие исследования ^12,29 показали, что эти параметры влияют на свойства пленок YBCO, но влияние целевого размера зерна в основном игнорировалось. Одно из традиционных предположений относительно процесса PLD состоит в том, что лазер разрушает поверхность мишени на атомном уровне ³⁰ .Поэтому нетривиально ясно, должен ли размер зерна мишени каким-либо образом влиять на окончательный состав нанесенной пленки. Однако наши результаты, в частности наблюдаемая угловая анизотропия J _c , действительно показывают такое различие. Мы предлагаем объяснить это с точки зрения того, как целевая зернистость влияет на гранулометрический состав шлейфа PLD. Схема предлагаемого различия между микрокристаллическими и нанокристаллическими мишенями YBCO представлена ​​на рис.4. Из-за большей плотности границ зерен в n-YBCO кажется вероятным, что абляционный лазер мог отщепить пропорционально большее количество многоатомных кластеров в дополнение к одиночным атомам и ионам, которые, с другой стороны, доминируют в состав шлейфа μ -YBCO ³⁰ . Более крупные кластеры, исходящие из n-YBCO, будут иметь меньшую подвижность, чем отдельные адатомы на подложке, что приведет к появлению большего количества отдельных центров роста пленки с n-YBCO.Как следствие, мы действительно наблюдаем почти вдвое больше островков роста на поверхности полностью выращенной пленки n-YBCO. С другой стороны, судя по постоянству конечных толщин пленки, общее количество вещества, прошедшего от мишени к субстрату, существенно не зависит от гранулярности мишени. Конечно, для отщепления большого кластера атомов от мишени требуется меньше энергии, чем для того же количества атомов по отдельности, но это можно уравновесить меньшей вероятностью того, что тяжелый кластер получит и сохранит достаточно кинетической энергии, чтобы достичь подложки.Таким образом, более легкие фрагменты (или отдельные атомы) в процессе абляции получают пропорционально большую кинетическую энергию на единицу массы, чем более тяжелые и объемные фрагменты.

Схема предполагаемого влияния размера целевого зерна PLD на процесс роста осажденной пленки. При получении лазерного импульса (звездочки и пунктирные линии) микрокристаллический μ -YBCO (вверху) создает гладкий шлейф отдельных атомов и ионов (серое облако) с очень небольшим количеством многоатомных кластеров (черные точки и серые многоугольники) в сравнение с нанокристаллическим n-YBCO (внизу), который имеет намного больше границ зерен на данной поверхности абляции.Из-за их низкой подвижности на подложке более крупные фрагменты будут более охотно действовать как отдельные центры роста, что приводит к наблюдаемому увеличению зернистости поверхности пленки при использовании мишени n-YBCO вместо μ -YBCO.

На рис. 5 мы представили схему распределения естественных и искусственных дефектов на основе наших структурных, микроструктурных результатов и результатов закрепления флюса. Сравнивая нелегированные случаи на рис. 5a, b, n-YBCO не только имеет протяженные дефекты упаковки на границе раздела, но также имеет высокую плотность пронизывающих дислокаций, связанных с меньшими островками роста.N-YBCO также имеет относительно длинные дефекты упаковки в верхнем слое пленки, увеличивая пиннинг в плоскости и . Из-за роста более крупных островков роста в μ -YBCO, чем в n-YBCO, оказывается, что существуют не только короткие и случайно распределенные дефекты упаковки, но и меньшее количество пронизывающих дислокаций, чем в n-YBCO, поскольку проявляется с-пиком на рис. 3а. Случайный рост коротких дефектов упаковки имеет решающее значение, поскольку он не только мешает закреплению оси c , но также способствует широким пикам ab .В легированных случаях, как показано на рис. 5c, d, дефекты упаковки в n-YBCO + BZO полностью отсутствуют, когда индуцировались разнонаправленно наклоненные наностержни. Эти наклонные наностержни могут быть источником двойного пика на оси c , показанного на рис. 6b. Более того, удлиненные наностержни BZO, проходящие через всю толщину пленки, создают широкий и интенсивный пик c из-за их сходства как по размеру, так и по форме с вихрями, которые могут эффективно закреплять их даже в сильных полях 6 Тл и 8 Тл, как показано на рисунке. на рис.3c. Случайно распределенные дефекты упаковки в μ -YBCO + BZO также могут привести к тому, что стержни BZO станут короче и сильно растянуты с неопределенными направлениями. Как случайно распределенные, так и укороченные наностержни BZO и дефекты упаковки уменьшают пиннинг вихрей на оси c , поскольку вихри могут совершать несколько шагов, в отличие от n-YBCO + BZO, где вихри сильно закреплены вдоль удлиненных наностержней. Короткие и случайно распределенные наностержни способствуют относительно слабому закреплению оси c , как показано на рис.3d только до 4 Тл, и разительно теряет свой эффект в более высоких полях.

Принципиальная схема дефектов, выращенных в нелегированном n-YBCO ( a ), нелегированном μ -YBCO ( b ), n-YBCO + BZO ( c ) и μ -YBCO + BZO ( d ) при напылении. Длинные вертикальные линии относятся к продвижению дислокаций вдоль оси c , тогда как короткие и длинные горизонтальные линии относятся к дефектам упаковки вдоль плоскости ab .Толстые столбцы с различным наклоном, короткие и удлиненные, представляют собой наностержни, индуцированные BZO.

Сравнение формы зависимых от угла J _c (40 K: поля 2 Тл и 6 Тл) в нелегированных ( a ) и легированных BZO ( b ) пленках YBsCO, осажденных из нанокристаллических и микрокристаллические мишени.

Наноструктура, индуцированная анизотропией критического тока

Чтобы сравнить форму и анизотропию на кривых Дж _c ( θ ), наиболее важные данные нанесены на поля 2 Тл и 6 Тл, как показано на Инжир.6. На рис. 6 самая низкая точка для обоих данных, измеренных при 2 Тл и 6 Тл, была смещена на один и тот же уровень, чтобы упростить сравнение форм. Формирование и эволюция формы пика оси c с эффектом разноструктурированного и уширенного пика вдоль плоскости YBCO ab , а также их связь с структурным пиннингом в плоскости и вне плоскости центры будут обсуждаться в свете моделирования МД.

Во-первых, сравнивая результаты нелегированных пленок, представленные на рис.6а, наличие длинных дефектов упаковки в n-YBCO делает пиннинг вихрей в плоскости более эффективным, что приводит к резким и узким пикам ab . Пики ab довольно малы при 2 Тл, но более интенсивны при 6 Тл, что можно объяснить эффектом высокой плотности вихрей, закрепленных внутри дефектов упаковки, и CuO ₂ в сильных полях ²⁸ . Примечательно, что как при низком, так и при высоком полях пики ab представляли собой острые пики с выступами вокруг них.Плечи в районе пиков ab в нелегированном n-YBCO могут быть результатом взаимодействия коррелированного пиннинга в плоскости и вне плоскости, а не быть признаком какого-либо необычного пиннинга под промежуточными углами ¹⁷ . Как объяснялось ранее, n-YBCO содержит больше центров зародышеобразования, чем µ -YBCO, что приводит к меньшим размерам островков роста, что снова создает большое количество центров пиннинга дислокационного типа, ориентированных по оси c . Эти протекающие вне плоскости дислокации взаимодействуют с длинными дефектами упаковки в плоскости, действуя таким образом, как источник возникновения плеч.Небольшой пик c , присутствующий как в низких, так и в высоких полях в n-YBCO, напрямую связан с высокой плотностью пронизывающих дислокаций, проходящих через пленку, как подробно обсуждалось ранее с рис. 3. С другой стороны, сильные и широкие пики ab , наблюдаемые при 2 Тл в μ -YBCO, возникают из-за небольших и случайно распределенных дефектов упаковки внутри пленки. Однако пики ab значительно интенсивны при 6 Тл, что указывает на более эффективное закрепление вихрей случайно распределенными дефектами упаковки в сильных полях.Учитывая отсутствие пика на оси c в μ -YBCO, рост больших островков в этом случае приводит к значительно меньшему количеству пронизывающих дислокаций, которые, несмотря на закрепление вихрей, не так эффективны, как показание c Пик, ориентированный по оси , как и в n-YBCO, поскольку возникновение пика c возможно только тогда, когда угловая зависимая сила пиннинга имеет локальный максимум вдоль оси c ³¹ . Хотя μ -YBCO имеет в два раза больше дефектов вакансионного типа по сравнению с n-YBCO, как показали наши измерения VEPAS, эти кислородные вакансионные комплексы являются слабыми центрами пиннинга и не вносят вклад в значительный коррелированный пиннинг в отличие от таких дефектов, как дислокации.

Обсуждая зависимые от угла кривые для легированных BZO пленок, показанные на рис. 6b, n-YBCO + BZO имеет огромные провалы вдоль плоскости ab в поле 2 Тл, но небольшой пик ab , кажется, возникает при 6 T. Отсутствие пиков ab при 2 Т может быть связано с высокой плотностью удлиненных и хорошо упорядоченных, в основном ориентированных по оси c наностержней, которые ухудшают закрепление плоскости ab , но улучшают c. -ось закреплена таким образом, что возникает широкий и чрезвычайно сильный пик c .Это также предотвратило бы возникновение пика ab в его обычном направлении ³² . При 6 T ослабевает закрепление оси c , что не только сужает пик c , но также позволяет появиться маленьким пикам ab . Здесь удлиненные и упорядоченные стержни BZO растут из-за отсутствия дефектов упаковки, в отличие от μ -YBCO + BZO. Небольшое расширение наностержней BZO также является источником широкого пика c по оси ^5,17 , тогда как лучшая внеплоскостная корреляция элементарных ячеек в n-пленках и массива структурных дефектов, возникающих в результате механизм роста островков также способствует значительному закреплению оси c ⁴ .С другой стороны, меньшее количество коротких и случайно распределенных дефектов упаковки в μ -YBCO + BZO приводит к менее интенсивному, но широкому пику ab при 2 Тл, который становится резким и интенсивным при 6 Тл. Дефекты упаковки также могут влиять на рост наностержней BZO, уменьшая пиннинг оси c как при низких, так и при высоких магнитных полях.

Чтобы поддержать этот механизм закрепления потока, мы вычислили влияние угла наклона и длины искусственно созданных наностержней BZO с помощью моделирования методом МД ¹⁸ , так как наличие как расширения, так и фрагментации в местах закрепления столбчатых BZO является наблюдается ТЕМ.Чтобы отдельно изучить эти эффекты на угловую зависимость критического тока, было использовано моделирование методом МД с конфигурациями точек закрепления, показанными на рис. 7. Имитационная модель основана на структуре слоев, которая ограничивает перемещение каждой частицы в конкретный слой параллельно. к самолету YBCO ab . Эта слоистая структура ограничивает угловой диапазон моделирования до ± 60 °, как измерено от YBCO c — ось ¹⁸ . Столбчатые места пиннинга моделируются цепочками неподвижных частиц, охватывающих несколько слоев, тогда как одиночные сайты пиннинга имеют только одну соответствующую частицу.Вихри моделируются таким же образом, их соответствующие частицы могут перемещаться внутри своих слоев. Силы, испытываемые вихрями в различных конфигурациях сайтов пиннинга, а также реализация расширения и фрагментации столбчатых центров пиннинга подробно описаны в SI.

Примеры моделей столбчатых узлов пиннинга и притягиваемых к ним вихрей, паттерны, обычно используемые в моделировании МД J _c ( θ ) для наклонных и фрагментированных столбчатых участков пиннинга.Слева показан простейший случай, когда не происходит растекания или фрагментации. В середине сплошная столбчатая площадка для закрепления наклонена на 20 ° от оси YBCO c , показанной на диаграмме. Справа не происходит никакого расширения, но место закрепления фрагментировано на три слоя фрагментов со слоем, свободным от участков закрепления между ними. Такие слои фрагментов располагались случайным образом, независимо друг от друга. Обратите внимание, что для сохранения постоянной толщины фрагментированных слоев количество частиц места закрепления может изменяться на ± 1, поскольку наностержни фрагментированы, как схематически показано выше.Также представлены сила закрепления f _vp , натяжение вихревой линии f _t и натяжение вихревой линии, испытываемое каждой частицей вихря.

Кривые J _c ( θ ), смоделированные с использованием различных углов наклона наностержней, представлены на рис. 8a. Общая ширина смоделированных пиков кажется несколько независимой от расширения наностержней. Вблизи θ = 0 °, пиковая интенсивность уменьшается по мере увеличения ширины наностержней.При более высоких углах θ > 30 ° эффект кажется противоположным. Во всех случаях наблюдаются двойные пики. Удивительно, но моделирование, выполняемое с поворотом на 10 °, дает значительно более высокое значение J _c при θ = 0 ° по сравнению с моделированием с поворотом на 0 °. При 0 ° наблюдается двойной пик c по оси высокой интенсивности с максимумами при углах θ = ± 20 °. Причина наблюдения максимумов пиков при 20 ° вместо 0 ° заключается в том, что под этим углом вихри оптимально ориентированы таким образом, что (i) сила закрепления наностержней все еще преодолевает магнитную силу, таким образом выравнивая вихри вдоль наностержней и закрепляя их сильно, и (ii) наностержни растянуты ровно настолько, чтобы они с большей вероятностью натолкнулись на центр пиннинга и даже одновременно запутались в нескольких разных наностержнях.Таким образом, в заключение, при меньших углах, чем угол, в котором возникают максимумы пиков, наностержни закрепляются сильнее, но вероятность вихря, проходящего через место закрепления, намного ниже. При более высоких углах, чем этот, вихри имеют высокую вероятность натолкнуться на место пиннинга, но магнитная сила преодолевает силу пиннинга, и вихри закрепляются только частично, что значительно ослабляет общую силу пиннинга. Этот же эффект также стоит за другими наблюдаемыми структурами двойных пиков для других смоделированных пиков c .Кривые J _c ( θ ), смоделированные с использованием различной фрагментации наностержней, представлены на рис. 8b. Фрагментация наностержней явно расширяет пик по оси c . Двойной пик наблюдается только для нефрагментированного моделирования из-за эффекта максимизации объема, представленного ранее. Случайное расположение фрагментов наностержней в их независимых слоях разрушает двойной пик, поскольку вихри могут легко изгибаться между этими слоями фрагментации. Интенсивность пика оси c также остается примерно постоянной до тех пор, пока наностержни не разделятся на четыре части.В целом, фрагментация наностержней на несколько частей, по-видимому, приводит к увеличению изотропии кривых J _c ( θ ) -кривых.

Смоделированные кривые J _c ( θ ) для твердых наностержней с углом раскрытия 0 °, 10 °, 20 ° и 30 ° ( a ) и наностержни с разворотом 0 °, фрагментированные на 1 , 2, 3 и 4 штуки ( b ), как поясняется на рис. 7. Абсолютные значения между ( a , b ) сопоставимы друг с другом.

Чтобы имитировать измеренные свойства пленок μ -YBCO + BZO и n-YBCO + BZO, также было выполнено моделирование как с растеканием, так и с фрагментацией. Образец n-YBCO + BZO был смоделирован с использованием 20 твердых столбчатых участков закрепления, произвольно расширенных под углом 10 °, как измерено с помощью ПЭМ. С другой стороны, модель μ -YBCO + BZO была смоделирована с помощью столбчатых участков закрепления, которые были фрагментированы на четыре части и с использованием среднего угла раскрытия 22,5 °. На рисунке 9 показано, как пик c по оси, измеренный при 4 Тл и 40 К, относительно хорошо согласуется с смоделированными данными.При углах θ <± 30 ° оба моделирования воспроизводят измеренные формы пиков, указывающие на такую ​​разницу в росте BZO в матрицах n-YBCO и μ -YBCO, как указано ранее на схематической диаграмме на фиг.5. Однако экспериментальные данные отклоняются от смоделированных значений J _c ( θ ) при углах θ > ± 30 ° из-за чрезмерно упрощенной имитационной модели, в которой углы наклона наностержней и длины фрагментов остаются постоянными. .В частности, слои фрагментов постоянной высоты, разделенные постоянным расстоянием, создают дополнительную симметрию для системы, которая определенно отсутствует в действительности. Наличие такой симметрии может иметь туманные эффекты для смоделированных кривых J _c ( θ ), что действительно может быть причиной наблюдаемого расхождения между измеренными и смоделированными данными. Следует также отметить влияние анизотропии окружающей решетки YBCO, которая в имитационной модели считается идеальной.В заключение мы получили несколько линий подтверждающих доказательств того, что расширение и фрагментация наностержней BZO в основном ответственны за наблюдаемый критический ток и его анизотропию, по крайней мере, вокруг оси YBCO c .

Смоделированные данные J _c ( θ ) вместе с экспериментально определенными кривыми J _c ( θ ) для μ -YBCO + BZO и n-YBCO + BZO пленки измерены в 4 Тл при 40 К.

Синхронизация между ориентировочно-избирательными нейронами модулируется во время адаптационной пластичности зрительной коры головного мозга кошек | BMC Neuroscience

«Поле» катика 2121 — тюнинг внедорожник

Авали ардхи я энео гари ВАЗ 2121 «Нива» имеундва ква матумизи я ардхи я энео мбая. Ni inaweza kushinda kilele yoyote, na hiyo ni kweli.Хата хивё, памоджа нзури ардхи кибали на нне гурудуму гари, кутья хуу на нгуву мухиму катика куфикия на венье магари. Hii inafanyika kwa kutumia ukamilishaji mbalimbali (kwa maneno mengine, ni Mitsubishi). Ваз 2121 «Нива» на табиа яке я киуфунди ятаджадилива катика макала хии.

Муундо ва Инджини Мвако Ндани

Kama mpango wa kushinda SUV hii off-barabara, ni bora kuanza na maboresho ingini. Кама тюнинг ВАЗ «Нива» 2121 ква миконо яке мвеневе инавезекана кабиса, лакини кама си уджасири катика увезо вао, куача кази зотэ на васании ва китааламу.mchakato mzima ni kuongeza silinda kichwa ulaji na njia ya kutolea nje na pia kupunguza uzito kwa vali na miongozo yao. Hii yote itaongeza nguvu ya ingini kwa karibu 10-15 asilimia. Хии ни матокео мухиму, на юу я барабара мара моджа кухиси тофаути на кухиси дзинси урахиси ванаошинда виквазо яко куборешва «Нива» Тюнинг 2121. Катика хатуа хии, унавеза куенделеа. Aidha, или kuongeza nguvu muhimu kuchukua nafasi ya kabureta na mabadiliko mfumo wa moto juu ya elektroniki.

«Поле» катика 2121 — Kusimamishwa Tuning

Хатуа Я Пили Итакува Я Кукамилика Ква Сехему Хии.Ква мерзкий «шамба» ни нне гурудуму гари внедорожник, маруфуку я лазима кува сахихи. Kuongeza usafiri nyuma, lazima kuweka kushtua амортизаторы «Ранчо» на илитока кутока Ваз «нне». Пиа усисахау кухушу уймаришаджи ва эксели я ньюма. вифаа бора ква аджили хии, ятакува сандуку чума ча см 0,03 кила моджа. Kuongeza mbele ya kusimamishwa kiharusi inaweza kuwa njia ya sawa. Матокео яке, унавеза купата кубва 4.5 сентимита ардхи кибали.

muonekano wa nje wa gari «Нива» 2121

Тюнинг nje ni sehemu muhimu ya marekebisho ya «Нива».На ква сабабу ленго лету — куфанья гари заиди офф-барабара, джамбо ла кванза куфанья ни кутунза уфунгаджи кенгурятники. Sehemu hii itasaidia kulinda gari mwili na taa yake kutoka stroke tofauti. Ква бахати, uhandisi mwanga, pia, inaweza iliyopita. Передние сети я чума кимиани на бадала я стоп-сигналы киванго куфунга настроенные воплощения. Lakini hatuwezi kukamilisha mchakato wa styling SUV ndani Vaz «Niva» 2121. Тюнинг inaweza kuongezewa аэрография yoyote. Kimsingi, bila shaka, kufanya kamili uchoraji mashine.chaguo bora kwa wapenzi wa uwindaji na uvuvi ni khaki. Lakini katika kesi hii utakuwa na kuingia marekebisho haya katika kumbukumbu, na itakuwa kuvuta dola nyingine mia chache.

Na mwishowe unaweza kutunza ufungaji nguvu ya bamba. Maelezo hayo ya awali pamoja na vifaa nguvu winch na linajumuisha kabisa ya chuma. Тофаути на учораджи ва «Хаки», бидха хии си лазима куингия катика кумбукумбу я машина, на атари я маомби унавеза кува валиона катика выход я кванза. Hivyo Tuning яко «Поле» на кубадилишана узоэфу вако на машине.

Inderscience Publishers — связывающие научные круги, бизнес и промышленность посредством исследований

Улучшенные отчеты о цитировании Clarivate и импакт-факторы для журналов Inderscience

16 июля 2021 г.

Inderscience рада сообщить, что отчеты о цитировании журналов от Clarivate Analytics за 2021 год показали достижения во многих журналах Inderscience, включая European Journal of Industrial Engineering, European Journal of International Management, International Journal of Bio-Inspired Computing, International Journal of Exergy, International Journal of Global Warming, International Journal of Mobile Communications, International Journal of Нефть, газ и угольные технологии, Международный журнал судоходства и транспортной логистики, Международный журнал исследований поверхности и инженерии, Международный журнал по управлению технологиями, Международный журнал веб- и сетевых служб и Прогресс в вычислительной гидродинамике cs.

Редакция хотела бы поздравить и поблагодарить всех участвующих редакторов, членов правления, авторов и рецензентов и рада видеть, что их усилия были вознаграждены в этих последних отчетах о цитировании.

Европейский журнал международного менеджмента отмечает достижения в области индексации

29 июня, 2021 г.

Мы рады сообщить, что Европейский журнал международного менеджмента недавно улучшил свои показатели индексации по нескольким направлениям, переместившись в рейтинг 2 в рейтинге. Chartered ABS Academic Journals Guide, улучшенный рейтинг Scopus CiteScore 3.7 (с 2,7), а индекс Scimago H подскочил до 25 (с 22). EJIM Главный редактор и заместитель главного редактора, проф. Илан Алон и проф. Włodzimierz, благодарят своих редакторов, старших редакторов, редакционный и рецензионный совет, рецензентов и авторов за помощь журналу в достижении столь значительных успехов.

Член правления Inderscience профессор Мохан Мунасингх выиграл премию Blue Planet

17 июня 2021 г.

Inderscience рада сообщить, что профессор Мохан Мунасингхе, член редакционной коллегии Международного журнала глобальных экологических проблем и Международного журнала глобальных Warming была удостоена премии Blue Planet 2021 года.В этом году отмечается 30-я присуждение премии Blue Planet Prize, международной экологической премии, спонсируемой фондом Asahi Glass Foundation под председательством Такуя Шимамура. Ежегодно Фонд выбирает двух победителей — физических лиц или организации, внесшие значительный вклад в решение глобальных экологических проблем.

Проф. Мунасингхе сделал следующее заявление:

«Я глубоко признателен и для меня большая честь получить Премию Голубая планета 2021 года, главную глобальную награду за экологическую устойчивость, символизирующую выдающуюся приверженность японского фонда Asahi Glass Foundation лучшему будущему. .Я также в долгу перед многими, кто внесли щедрый вклад в мое интеллектуальное развитие и эмоциональный интеллект, включая учителей, наставников, коллег, семью и друзей. Социальные связи были неоценимы, чтобы пережить давление COVID-19.

Приятно узнать, что комитет по присуждению награды особо признал несколько ключевых концепций, которые я разработал, и их практическое применение во всем мире в течение почти пяти десятилетий, включая концепцию устойчивого развития, треугольник устойчивого развития (экономика, окружающая среда, общество), сбалансированный, инклюзивный зеленый рост. (BIGG) и Цели потребления тысячелетия (MCG).

Мои исследовательские интересы расширились от базовых дисциплин, таких как инженерия, физика и экономика, до прикладных секторов, таких как энергия, вода, транспорт, ИКТ и экологические ресурсы, и, наконец, до многопрофильных тем, таких как бедность, бедствия, изменение климата и устойчивое развитие. Этот эклектичный опыт помог мне разработать Sustainomics как интегративную междисциплинарную методологию. Опираясь на свою прошлую работу и глобальную платформу, предоставленную престижной премией Blue Planet Prize, я продолжу свои скромные усилия, чтобы сделать нашу планету более устойчивой для всех.»

Inderscience искренне поздравляет профессора Мунасингхе с этим выдающимся и значительным достижением.

Международный журнал устойчивого управления сельским хозяйством и информатики, индексируемый Clarivate Analytics ‘Emerging Sources Citation Index

22 мая 2021 г.

Inderscience is рад сообщить, что Международный журнал устойчивого управления сельским хозяйством и информатики был проиндексирован Clarivate Analytics ‘Emerging Sources Citation Index.

Профессор Бэзил Манос, главный редактор журнала, говорит: «Попадание IJSAMI в Индекс цитирования новых источников — результат наших настойчивых и методичных усилий по обеспечению высочайшего качества статей, привлечению компетентных рецензентов и быстрый обмен электронной почтой с нашими авторами и рецензентами. Я очень рад и взволнован этим признанием нашей работы, и я по-прежнему привержен обеспечению международного научного сообщества журналом высочайшего качества ».

Международный журнал гидромехатроники проиндексирован Clarivate Analytics ‘Emerging Sources Citation Index

20 мая 2021 г.

Inderscience рада сообщить, что Международный журнал гидромехатроники проиндексирован Clarivate Analytics’ Emerging Sources Citation Index.

Профессор Иминь Шао, главный редактор журнала, говорит: «Я очень рад, что IJHM был включен в Индекс цитирования новых источников. Это признание академических достижений и редакционной работы журнала. Я бы хотел хотел бы выразить нашу искреннюю благодарность всем, кто внес свой вклад в этот журнал.Мы продолжим придерживаться нашей политики публикации и публиковать высококачественные статьи для содействия академическому обмену и развитию в области гидроэнергетики и электромеханического управления.«

туров для кольцевания птиц!

Благодарим вас за интерес к экскурсии по кольцеванию птиц на полевую миграционную станцию ​​ASI Creamer’s! Все мелкие (важные!) Подробности, включая еду, отмену ненастной погоды, места встречи и многое другое, приведены ниже.

Информация о турах 2021 года будет доступна в ближайшее время. Оставайтесь в курсе! А пока об этих сказочных программах вы можете прочитать ниже.

Экскурсии начинаются и заканчиваются в туристическом центре Creamer’s Field Farmhouse, 1300 College Rd. Наш гид встретит вас. Вы совершите короткую прогулку (около 1/3 мили) по сезонной тропе водно-болотных угодий до полевой миграционной станции Creamer’s, станции долгосрочной миграции певчих птиц ASI на приюте. Там вы сможете насладиться кофе и легкими закусками, узнав об этом долгосрочном природоохранном проекте, включая его происхождение, методы и долгосрочные цели. У вас будет возможность проверить туманные сети и получить практический опыт с дикими птицами и их кольцеванием.

Вы можете даже выпустить недавно окольцованных птиц!

Экскурсии ограничены небольшими группами и проводятся обученными натуралистами и орнитологами ASI, хорошо осведомленными о птицах Аляски, местной экологии и работе ASI.(Задайте как можно больше вопросов!)

В случае дождя (или снега! Это ведь Аляска…) кольцевание птиц отменяется. Ваш тур будет автоматически перенесен на следующий день. Вы также можете связаться с нами по телефону (907) 888-2121, чтобы обсудить альтернативные даты. Если вы не можете выбрать другую дату, ваш тур будет полностью возмещен. (См. Правила отмены ниже.)

Программа подходит для всех возрастов и легко адаптируется к широкому диапазону возрастов и опыта. Знания птиц не требуются. Настоятельно рекомендуется удобная обувь для ходьбы, слои одежды и спрей от насекомых.

Стоимость: 25 долларов США / взрослый, 15 долларов США / ребенок (до 12 лет), дети до 5 лет — бесплатно. Включает справочник ASI, кофе и сок, легкие закуски, памятный оркестр птиц и бесплатное годовое членство в Институте певчих птиц Аляски. (Возможны групповые скидки.)

Все вырученные средства поддерживают работу ASI по продвижению исследований, просвещению и сохранению птиц Аляски.Спасибо!

Политика отмены: Только отмена, сделанная Институтом певчих птиц Аляски из-за ненастной погоды или других небезопасных условий кольцевания птиц, имеет право на полное возмещение. Если вы не можете сделать заказ, вы должны отменить его, позвонив в Институт певчих птиц Аляски по телефону: (907) 888-2121.

При отмене более чем через неделю с даты запланированного тура предоставляется право на возврат 90%.

При отмене менее чем через неделю с даты запланированного тура будет возвращено 50%.

Отмены, сделанные в течение 24 часов после запланированного тура, не подлежат возврату.

(Вы также можете не получать возмещение, и стоимость вашего тура будет применена к годовому членству в Институте певчих птиц Аляски!)

(PDF) Подавление вне классического рецептивного поля коры

по длине и ширине. Наконец, в отдельном исследовании мы

измерили соотношение сторон простых ячеек, используя метод m-последовательности

.Мы обнаружили, что конверт CRF по существу круглый (J.

Gardner, A. Anzai, and R.D. Freeman, неопубликовано). Следовательно,

, хотя могут быть отдельные исключения, циркулярное допущение CRF —

в целом представляется допустимым.

Природа окружающего взаимодействия

Природа и роль окружения CRF в визуальной обработке — это загадка

. В этой статье мы систематически описываем несколько основных свойств окружающего звука.С помощью методов, использованных в этом исследовании, мы обнаружили

, что наибольшие эффекты окружающего звука являются тормозящими. Поскольку ингибирующие эффекты

более часты и выражены, мы сконцентрируемся на их анализе

. Мы использовали одну конфигурацию первичного стимула, оптимальную решетку

, покрывающую центр и равномерно расширяющуюся в

окружение. Эта конфигурация максимизирует вероятность подавления обслуживания

, в то время как она менее чем оптимальна для наблюдения за содействием

.Например, Левитт и Лунд (1997) и Силлито и др.

(1995) оба сообщили об эффекте фасилитации окружающего звука, когда круговой стимул сюрпризов отличается от возбуждающего стимула. Об установке Facil-

также сообщалось для большого количества конфигураций

(например, Maffei & Fiorentini, 1976; Kapadia et al., 1995; Sillito et al.,

1995; Rossi et al., 1996; Levitt & Lund, 1997; Polat et al., 1998)

и, по-видимому, зависит от контекста.Хотя мы наблюдали

нескольких случаев легкой фасилитации (например, рис. 1D), подавление

, несомненно, является наиболее заметной особенностью окружения CRF.

Благодарности

Мы благодарим Акиюки Анзая, Мануэля Леви, Майка Менца и Энтони Трюча

за помощь в сборе данных и полезные обсуждения. Эта работа

была поддержана исследованиями и грантами CORE (EY01175 и EY03176)

Национального института глаз.

Источники

Allman, J., Miezin, F. & McGuinness, E. (1985). Стимул-специфический

ответов из-за пределов классического рецептивного поля: нейрофизиологические

механизмы для локальных и глобальных сравнений в зрительных нейронах. Ежегодный

Обзор неврологии 8, 407–430.

Alonso, J.-M., Usrey, W.M. И Рид Р. (1996). Точно коррелирует

срабатываний в клетках латерального коленчатого ядра. Nature 383, 815–819.

Анзай, А., Охзава, И. и Фриман, Р.Д. (1997).Нейронные механизмы

, лежащие в основе бинокулярного слияния и стереоскопического зрения: положение по сравнению с фазой. Pro-

ceedings Национальной академии наук США 94,

5438–5443.

Бейкер К., младший и Сайнадер М.С. (1986). Пространственные свойства рецептивного поля

направленно-селективных нейронов в полосатом коре головного мозга кошек. Журнал нейро-

физиология 55, 1136–1152.

Барлоу, Х. Б., Блейкмор, К. и Петтигрю, Дж. Д. (1967). Нейронный

механизм бинокулярной дискриминации по глубине.Журнал физиологии

193, 327–342.

Епископ, P.O. И Генри, Г. (1972). Стриарные нейроны: рецептивно-полевые кон-

цепт. Исследовательская офтальмология 11, 346–354.

Епископ П.О., Козак В. и Ваккур Г.Дж. (1962). Некоторые количественные характеристики кошачьего глаза: ось и плоскость отсчета, координаты поля зрения

и оптика. Журнал физиологии (Лондон) 163, 466–502.

Бодис-Воллнер, И.Г., Пыльца, Д.А. И Роннер, С.Ф. (1976). Отклики

сложных клеток зрительной коры кошки в зависимости от длины

движущихся щелей. Исследование мозга 116, 205–216.

Облигации, A.B. (1989). Роль ингибирования в спецификации ориентации

селективности клеток полосатой коры головного мозга кошки. Визуальная неврология 2,

41–55.

Bullier, J. & Henry, G.H. (1979). Ламинарное распределение

нейронов первого порядка и афферентных окончаний в полосатой коре головного мозга кошек.Журнал нейро-

физиология 42, 1271–1281.

Камарда Р. и Риццолатти Г. (1976). Рецептивные поля клеток в

поверхностных слоях кошачьей области 17. Experimental Brain Research 24,

423–427.

Клеланд, Б.Г., Ли, Б.Б. и Видьясагар, Т.Р. (1983). Ответ neu-

ронов в латеральном коленчатом ядре кошки на движущиеся бары различной длины

. Журнал неврологии 3, 108–116.

Дас, А.И Гилберт, К. (1995). Горизонтальные связи дальнего действия и их роль в реорганизации коры головного мозга

выявлены при оптической регистрации первичной зрительной коры кошки

. Nature 375, 780–784.

Das, A. & Gilbert, C.D. (1997). Искажения зрительной карты соответствуют

ориентировочным особенностям первичной зрительной коры. Nature 387, 594–598.

ДеАнгелис Г.К., Фриман Р.Д. и Охзава И. (1994). Настройка длины и

ширины нейронов первичной зрительной коры головного мозга кошки.Журнал

Нейрофизиология 71, 347–374.

ДеАнгелис Г.К., Охзава И. и Фриман Р.Д. (1993). Пространственно-временная

организация рецептивных полей простых клеток в полосатой коре головного мозга кошки. I.

Общая характеристика и постнатальное развитие. Журнал нейро-

физиология 69, 1091–1117.

ДеАнджелис, Г.К., Охзава, И. и Фриман, Р.Д. (1995a). Нейронные механизмы

, лежащие в основе стереопсиса: как простые клетки зрительной коры

кодируют бинокулярное несоответствие? Восприятие 24, 3–31.

ДеАнгелис, Г.К., Охзава, И. и Фриман, Р.Д. (1995b). Receptive-

динамика поля в центральном зрительном пути. Тенденции в неврологии

18, 451–458.

Де Валуа, К.К. И Тутелл, Р. Б. (1983). Пространственно-частотно-специфический in-

hibition в клетках коры полосатого тела кошки. Журнал физиологии 336, 359–376.

Де Валуа, Р.Л. и Де Валуа, К.К. (1988). Пространственное видение. Нью-Йорк:

Oxford University Press.

Де Валуа, Р.Л., Торелл, Л. И Альбрехт, Д. (1985). Периодичность

рецептивных полей стриарных клеток коры головного мозга. Журнал Оптического общества

Америка A 2, 1115–1123.

Дреер, Б. (1972). Гиперсложные клетки полосатой коры головного мозга кошки. Inves-

tigative Ophthalmology 11, 355–356.

Ферстер Д. и Джагадиш Б. (1992). Взаимодействие ВПСП – IPSP в коре головного мозга кошки vi-

изучено с помощью записи на полоску целых клеток in vivo. Журнал

Neuroscience 12, 1262–1274.

Гхос Г.М., Охзава И. и Фриман Р.Д. (1995). Гибкий физиологический монитор

на базе ПК для экспериментов на животных. Журнал неврологии

Методы 62, 7–13.

Gilbert, C.D. (1977). Ламинарные различия в свойствах рецептивного поля

клеток первичной зрительной коры головного мозга кошек. Журнал физиологии 268, 391–421.

Хаммонд П. и Манден И.М. (1990). Ареальные воздействия на сложные клетки

в полосатом теле кошки: Стимул-специфичность суммы ширины и длины —

.Экспериментальные исследования мозга 80, 135–147.

Хаммонд П. и Помфретт К.Дж. (1989). Направленная и ориентационная настройка нейронов полосатого тела кошек: корреляция с классом нейронов.

Vision Research 29, 653–662.

Hartline, H.K. (1938). Ответ отдельных волокон зрительного нерва глаза позвоночных

на освещение сетчатки. Журнал физиологии 121,

400–415.

Харви, А. (1980a). Афферентные связи и ламинарное распределение

клеток в области 18 кошки.Журнал физиологии 302, 483–505.

Харви, А. (1980b). Физиологический анализ подкорковых и ком-

мисуральных проекций 17 и 18 областей кошки. Journal of Physiol-

ogy 302, 507–534.

Heeger, D.J. (1992). Полуквадрат в ответах полосатых клеток кошек. Visual

Neuroscience 9, 427–43.

Heggelund, P. (1981). Рецептивно-полевая организация сложных клеток стриарной коры

кошек. Экспериментальные исследования мозга 42, 90–107.

Генри, Г. Х., Гудвин, А. В. И епископ, P.O. (1978). Пространственное суммирование

ответов в рецептивных полях отдельных клеток полосатой коры головного мозга кошки.

Experimental Brain Research 32, 245–266.

Генри, Г. Х., Харви, А. Р. И Лунд, Дж. (1979). Афферентные связи

и ламинарное распределение клеток в полосатом теле кошки. Журнал

Сравнительная неврология 187, 725–744.

Hubel, D.H. & Wiesel, T.N. (1962). Рецептивные поля, бинокулярное интер-

действие и функциональная архитектура зрительной коры головного мозга кошки.